削頂半圓形沉箱預(yù)制施工及質(zhì)量控制技術(shù)

本文利用復(fù)變函數(shù)和多極坐標(biāo)的方法,給出了多個(gè)淺埋圓形襯砌結(jié)構(gòu)附近半圓形沉積層的地表位移對(duì)sh波散射問題的解答.在求解過程中,將整個(gè)求解區(qū)域分割成兩個(gè)區(qū)域,一個(gè)區(qū)域?yàn)榘雸A形沉積層,另一區(qū)域?yàn)槎鄠€(gè)淺埋圓形襯砌結(jié)構(gòu)附近帶半圓形凹陷的半無限彈性空間.在這兩個(gè)區(qū)域和淺埋圓形襯砌結(jié)構(gòu)內(nèi)部分別構(gòu)造滿足水平界面上應(yīng)力為零的位移解,并在半無限彈性空間和半圓形沉積層及淺埋圓形結(jié)構(gòu)的公共邊界上分別實(shí)施位移和應(yīng)力連續(xù)條件,建立求解問題的無窮代數(shù)方程組.通過算例的數(shù)值分析表明,淺埋圓形襯砌結(jié)構(gòu)的存在對(duì)沉積層附近位移有明顯的放大作用,且這種作用隨著淺埋襯砌圓形結(jié)構(gòu)之間距離的增大而減小.

本文給出了地下圓形襯砌結(jié)構(gòu)與地面上的半圓形凸起地形對(duì)垂直于地面入射的sh波散射問題的解答。方法是將求解區(qū)域分割成兩部分。其一為包含半圓形凸起地形在內(nèi)的圓形區(qū)域ⅰ,其二為帶有一個(gè)半圓形凹陷和一個(gè)圓形襯砌結(jié)構(gòu)的彈性半空間ⅱ,半圓形凹陷部分為其公共邊界,在區(qū)域ⅰ和ⅱ中分別構(gòu)造其位移解,然后再通過移動(dòng)坐標(biāo),使其滿足“公共邊界”上的條件和地下襯砌的邊界條件,建立起求解該問題的無窮代數(shù)方程組。最后,本文給出了算例,并討論了數(shù)值結(jié)果,給出了圓形襯砌結(jié)構(gòu)周邊上的動(dòng)應(yīng)力集中系數(shù)變化規(guī)律。

采用green函數(shù)方法,研究淺埋裂紋和含有圓形凹陷的彈性半空間對(duì)入射sh波的散射。首先取含有半圓形凹陷的彈性半空間,任意一點(diǎn)承受時(shí)間諧和的出平面線源荷載作用時(shí)的位移函數(shù)基本解作為green函數(shù);然后求解含半圓形凹陷的彈性半空間對(duì)sh波的散射問題;最后在裂紋實(shí)際存在位置利用green函數(shù)實(shí)施裂紋的人工切割以恢復(fù)存在的裂紋,給出淺埋裂紋的半圓形凹陷彈性空間內(nèi)的位移函數(shù),進(jìn)而求解裂紋存在對(duì)地表位移的影響。

采用“契合”的思想,給出了地下多個(gè)孔洞與地面上的半圓形凸起地形對(duì)sh波散射問題的解答。將整個(gè)求解區(qū)域分割成兩部分來處理,其一為包括半圓形凸起地形在內(nèi)的一個(gè)圓形區(qū)域i,其余為區(qū)域ii。在區(qū)域i中,構(gòu)造了一個(gè)上半部邊界應(yīng)力為零,而其余部分位移、應(yīng)力任意的駐波解;在區(qū)域ii中,構(gòu)造了半圓形凹陷和淺埋圓孔的散射波,且要求它滿足水平界面上應(yīng)力為零的約束條件。然后再通過移動(dòng)坐標(biāo),滿足“公共邊界”的“契合”條件和地下孔洞的邊界條件,建立起求解該問題的無窮代數(shù)方程組。最后,給出了分析例題和數(shù)值結(jié)果,并對(duì)地表位移幅值進(jìn)行了討論。

應(yīng)用輔助函數(shù)的思想,通過復(fù)變函數(shù)和多級(jí)坐標(biāo)的方法給出了sh波入射條件下多個(gè)半圓形沉積谷地附近多個(gè)淺埋圓形孔洞動(dòng)力分析問題的解答。求解過程中將整個(gè)求解區(qū)域劃分成兩部分來處理:區(qū)域i為多個(gè)半圓形沉積谷地,區(qū)域ii為多個(gè)淺埋圓形孔洞附近帶多個(gè)半圓形凹陷的半無限彈性空間。在區(qū)域i和ii中分別構(gòu)造位移解,并在二個(gè)區(qū)域的“公共邊界”上實(shí)施位移、應(yīng)力的連續(xù)條件,建立起求解該問題的無窮代數(shù)方程組。最后,給出了分析例題和數(shù)值結(jié)果,并對(duì)其進(jìn)行了討論。

局部地形對(duì)地震動(dòng)的影響是地震工程學(xué)研究的重要課題,文章應(yīng)用“契合”與多極坐標(biāo)的方法對(duì)由多個(gè)半圓形凸起構(gòu)成的復(fù)雜地形及其附近的圓形孔洞對(duì)sh波的散射與地震動(dòng)問題進(jìn)行了研究.最后通過具體算例,討論了半圓形凸起地形表面上的地震動(dòng)、淺埋圓孔周邊位移及動(dòng)應(yīng)力集中系數(shù).結(jié)果表明:多個(gè)凸起與淺埋圓孔之間相互影響明顯,應(yīng)該引起重視.

專業(yè).專注 .學(xué)習(xí)參考. 習(xí)題7─19一細(xì)玻璃棒被彎成半徑為r的半圓形，沿其 上半部分均勻分布有電量+q，沿其下半部分均勻分布有 電量－q，如圖所示，求圓心o處的電場(chǎng)強(qiáng)度。 解：如圖所示，在半圓形玻璃棒的上半部分取一線 元rddl，其位置處相應(yīng)的半徑與x軸負(fù)向的夾角 為，其帶電量 qdrdlqdldq2)(2，其在o點(diǎn) 產(chǎn)生的元場(chǎng)強(qiáng)的大小為 2 0 22 024r qd r dq de 其方向如圖所示。由于各個(gè)線元產(chǎn)生的元場(chǎng)強(qiáng)方向不一致，因此需把ed分解 2 0 22 sin sin r dq dedey 由于電荷分布的對(duì)稱性，最終o點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的x分量0xe。因此，圓心o處的電場(chǎng)強(qiáng)度的y分量為 2 0 2 2 02 0 2sin2r q d r q deeyy 把o處的電場(chǎng)強(qiáng)度寫成矢量式為 j r

習(xí)題7─19一細(xì)玻璃棒被彎成半徑為r的半圓形，沿其 上半部分均勻分布有電量+q，沿其下半部分均勻分布有電 量－q，如圖所示，求圓心o處的電場(chǎng)強(qiáng)度。 解：如圖所示，在半圓形玻璃棒的上半部分取一線元 rddl，其位置處相應(yīng)的半徑與x軸負(fù)向的夾角為 ，其帶電量 qdrdlqdldq2)(2，其在o點(diǎn)產(chǎn) 生的元場(chǎng)強(qiáng)的大小為 2 0 22 024r qd r dq de 其方向如圖所示。由于各個(gè)線元產(chǎn)生的元場(chǎng)強(qiáng)方向不一致，因此需把ed分解 2 0 22 sin sin r dq dedey 由于電荷分布的對(duì)稱性，最終o點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的x分量0xe。因此，圓心o處的電場(chǎng)強(qiáng)度的y分量為 2 0 2 2 02 0 2sin2r q d r q deeyy 把o處的電場(chǎng)強(qiáng)度寫成矢量式為 j r q jeey2 0 2 習(xí)題7─20

習(xí)題7─19一細(xì)玻璃棒被彎成半徑為r的半圓形，沿其 上半部分均勻分布有電量+q，沿其下半部分均勻分布有電 量－q，如圖所示，求圓心o處的電場(chǎng)強(qiáng)度。 解：如圖所示，在半圓形玻璃棒的上半部分取一線元 rddl，其位置處相應(yīng)的半徑與x軸負(fù)向的夾角為 ，其帶電量 qdrdlqdldq2)(2，其在o點(diǎn)產(chǎn) 生的元場(chǎng)強(qiáng)的大小為 2 0 22 024r qd r dq de 其方向如圖所示。由于各個(gè)線元產(chǎn)生的元場(chǎng)強(qiáng)方向不一致，因此需把ed分解 2 0 22 sin sin r dq dedey 由于電荷分布的對(duì)稱性，最終o點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的x分量0xe。因此，圓心o處的電場(chǎng)強(qiáng)度的y分量為 2 0 2 2 02 0 2sin2r q d r q deeyy 把o處的電場(chǎng)強(qiáng)度寫成矢量式為 j r q jeey2 0 2 習(xí)題7─20在真空

習(xí)題7─19一細(xì)玻璃棒被彎成半徑為r的半圓形，沿其 上半部分均勻分布有電量+q，沿其下半部分均勻分布有電 量－q，如圖所示，求圓心o處的電場(chǎng)強(qiáng)度。 解：如圖所示，在半圓形玻璃棒的上半部分取一線元 rddl，其位置處相應(yīng)的半徑與x軸負(fù)向的夾角為 ，其帶電量 qdrdlqdldq2)(2，其在o點(diǎn)產(chǎn) 生的元場(chǎng)強(qiáng)的大小為 2 0 22 024r qd r dq de 其方向如圖所示。由于各個(gè)線元產(chǎn)生的元場(chǎng)強(qiáng)方向不一致，因此需把ed分解 2 0 22 sin sin r dq dedey 由于電荷分布的對(duì)稱性，最終o點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的x分量0xe。因此，圓心o處的電場(chǎng)強(qiáng)度的y分量為 2 0 2 2 02 0 2sin2r q d r q deeyy 把o處的電場(chǎng)強(qiáng)度寫成矢量式為 j r q jeey2 0 2 習(xí)題7─20

...... 學(xué)習(xí)參考 習(xí)題7─19一細(xì)玻璃棒被彎成半徑為r的半圓形，沿其 上半部分均勻分布有電量+q，沿其下半部分均勻分布有電 量－q，如圖所示，求圓心o處的電場(chǎng)強(qiáng)度。 解：如圖所示，在半圓形玻璃棒的上半部分取一線元 rddl，其位置處相應(yīng)的半徑與x軸負(fù)向的夾角為 ，其帶電量 qdrdlqdldq2)(2，其在o點(diǎn)產(chǎn) 生的元場(chǎng)強(qiáng)的大小為 2 0 22 024r qd r dq de 其方向如圖所示。由于各個(gè)線元產(chǎn)生的元場(chǎng)強(qiáng)方向不一致，因此需把ed分解 2 0 22 sin sin r dq dedey 由于電荷分布的對(duì)稱性，最終o點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的x分量0xe。因此，圓心o處的電場(chǎng)強(qiáng)度的y分量為 2 0 2 2 02 0 2sin2r q d r q deeyy 把o處的電場(chǎng)強(qiáng)度寫成矢量式為 j r q jeey

習(xí)題7─19一細(xì)玻璃棒被彎成半徑為r的半圓形，沿其 上半部分均勻分布有電量+q，沿其下半部分均勻分布有電 量－q，如圖所示，求圓心o處的電場(chǎng)強(qiáng)度。 解：如圖所示，在半圓形玻璃棒的上半部分取一線元 rddl，其位置處相應(yīng)的半徑與x軸負(fù)向的夾角為 ，其帶電量 qdrdlqdldq2)(2，其在o點(diǎn)產(chǎn) 生的元場(chǎng)強(qiáng)的大小為 2 0 22 024r qd r dq de 其方向如圖所示。由于各個(gè)線元產(chǎn)生的元場(chǎng)強(qiáng)方向不一致，因此需把ed分解 2 0 22 sin sin r dq dedey 由于電荷分布的對(duì)稱性，最終o點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的x分量0xe。因此，圓心o處的電場(chǎng)強(qiáng)度的y分量為 2 0 2 2 02 0 2sin2r q d r q deeyy 把o處的電場(chǎng)強(qiáng)度寫成矢量式為 j r q jeey2 0 2 習(xí)題7─20在真空

為了分析橋墩半圓形套箍蓋梁施工平臺(tái)結(jié)構(gòu)的受力特性,采用sap2000有限元軟件分析了具有五榀支架的半圓形套箍蓋梁施工平臺(tái)結(jié)構(gòu)的節(jié)點(diǎn)最大位移、結(jié)構(gòu)最大應(yīng)力、結(jié)構(gòu)穩(wěn)定性、最大扭轉(zhuǎn)角、支點(diǎn)銷棒及半圓形套箍的受力特點(diǎn),得出具有五榀支架的半圓形套箍支架結(jié)構(gòu)的變形、強(qiáng)度、剛度及穩(wěn)定性都在允許范圍內(nèi)。

預(yù)制半圓體和半圓體沉箱質(zhì)量檢驗(yàn)評(píng)定表 單位工程分部工程 部位數(shù)量jtj221-98表10.2.22 項(xiàng)目質(zhì)量情況檢驗(yàn)意見 主 要 項(xiàng) 目 1混凝土所用的水泥、水、骨料、外加劑等，必須符合規(guī)范和有關(guān)標(biāo)準(zhǔn)規(guī)定。 2 混凝土的水灰比或水膠比、水泥或膠凝材料用量必須符 合標(biāo)準(zhǔn)jtj269和jtj275的規(guī)定。 3混凝土的抗壓強(qiáng)度必須滿足設(shè)計(jì)要求和本標(biāo)準(zhǔn)《局部修 訂》10.1.5條的規(guī)定。 4混凝土的抗凍等級(jí)必須符合本標(biāo)準(zhǔn)《局部修訂》10.1.6 條的規(guī)定。 5混凝土的抗?jié)B等級(jí)必須滿足設(shè)計(jì)要求。 6混凝土的抗折強(qiáng)度必須符合本標(biāo)準(zhǔn)《局部修訂》10.1.8 條的規(guī)定。 一 般 項(xiàng) 目 1混凝土拌合物中的氯離子含量不得超過本標(biāo)準(zhǔn)《局部修訂》表10.1.3的規(guī)定值。 2 高性能混凝土抗氯離子的滲透性應(yīng)滿足設(shè)計(jì)要求和符 合《海港工程

罕遇地震下半圓形大底盤雙塔樓靜力彈塑性分析——本文簡(jiǎn)要介紹了靜力彈塑性分析(push—over)方法的基本原理，并對(duì)一半圓形大底盤雙塔樓進(jìn)行了倒三角形側(cè)向力作用下的罕遏地震靜力彈塑性分析，結(jié)合能力譜方法對(duì)該結(jié)構(gòu)進(jìn)行了抗震性能評(píng)估。

采用輔助函數(shù)思想,利用復(fù)變函數(shù)和多極坐標(biāo)的方法給出地下淺埋圓形夾雜與地面上半圓形沉積層對(duì)sh波散射問題的解答。在求解過程中,采用“分區(qū)”和“契合”的方法,分別構(gòu)造各“分區(qū)”的位移場(chǎng)和應(yīng)力場(chǎng),并在對(duì)應(yīng)的“公共邊界”上分別實(shí)施位移和應(yīng)力連續(xù)條件,建立起求解該問題的無窮代數(shù)方程組,給出分析例題和數(shù)值結(jié)果,并對(duì)其進(jìn)行討論。

本文采用輔助函數(shù)的思想,利用復(fù)變函數(shù)和多級(jí)坐標(biāo)的方法給出了sh波入射條件下多個(gè)半圓形沉積谷地附近淺埋圓形孔洞動(dòng)力分析問題的解答。將整個(gè)求解區(qū)域分割成兩部分來處理,區(qū)域i為多個(gè)半圓形沉積谷地,區(qū)域ii為淺埋圓形孔洞附近帶半圓形凹陷的半無限彈性空間。在區(qū)域i和ii中分別構(gòu)造位移解,并在二個(gè)區(qū)域的“公共邊界”上實(shí)施位移應(yīng)力的連續(xù)條件,建立求解該問題的無窮代數(shù)方程組。最后,本文給出了算例和數(shù)值結(jié)果,并對(duì)其進(jìn)行了討論。

天文臺(tái)的屋頂大多數(shù)都是半圓形的。如此設(shè)計(jì)是為了觀測(cè)天空,而不是為了美觀。天文臺(tái)的屋頂被建成半圓形。其上有一條很寬的裂縫。它從屋頂?shù)淖罡咛幏珠_一直到屋頂兩側(cè)的邊緣處。這條裂縫便是一

1．引言 在高中物理中，學(xué)習(xí)機(jī)械能守恒時(shí)，常常會(huì)遇到下面的一個(gè)典型題目：如圖所示，一個(gè)在豎直平面內(nèi)的光滑軌道，假定質(zhì)點(diǎn)a從a點(diǎn)沿軌道下滑，而質(zhì)點(diǎn)b在圓心o點(diǎn)自由落體，初速度均為零，求：（1）到達(dá)地面p點(diǎn)時(shí)，質(zhì)點(diǎn)a的速度；（2）質(zhì)點(diǎn)a和質(zhì)點(diǎn)b哪一個(gè)先到p點(diǎn)？

為研究地震時(shí)局部地形與附近淺埋結(jié)構(gòu)的作用,文中使用"分區(qū)"思想,復(fù)變函數(shù)法和移動(dòng)坐標(biāo)的方法,建立多個(gè)淺埋圓形孔洞附近的多個(gè)含孔半圓形凸起地形對(duì)sh波的散射的數(shù)學(xué)模型,并通過算例給出含孔半圓形凸起地形的地表位移,討論了淺埋圓孔的深度、含孔半圓形凸起間距及淺埋圓孔間距對(duì)地表位移影響。

φ1400半圓形風(fēng)管的設(shè)計(jì)和負(fù)壓試驗(yàn)

預(yù)制圓形沉箱、圓筒質(zhì)量檢驗(yàn)評(píng)定表