中文名 | 絕熱可逆過程 | 外文名 | Reversibleadiabaticprocess |
---|---|---|---|
分????類 | 可逆干絕熱、可逆濕絕熱 | 現(xiàn)????象 | 大氣現(xiàn)象 |
可逆干絕熱過程
對于定質(zhì)量的氣塊,它的狀態(tài)是由氣壓(p)、溫度(T)、和任意一個濕度參數(shù)(如比濕q)共同決定,而氣塊在垂直升降運動過程中其狀態(tài)不斷發(fā)生變化,因此必須獲得氣塊狀態(tài)變量隨高度變化規(guī)律
在垂直升降運動過程中,氣塊中所含的水汽始終未達(dá)到飽和,沒有發(fā)生相變的絕熱過程,稱為干絕熱過程。這里的干表示未飽和氣塊在絕熱過程中沒有發(fā)生水相的變化,并非指不含有水汽。由于滿足垂直運動的三個基本假設(shè),即絕熱條件、準(zhǔn)靜態(tài)條件、靜力平衡條件,因此他又是可逆過程,常稱為可逆干絕熱過程。
可逆濕絕熱過程
含義
氣塊上升時到等熵凝結(jié)高度以上,水汽開始凝結(jié)并釋放出潛熱,如果飽和氣塊繼續(xù)上升且凝結(jié)物全部保留在氣塊內(nèi),并與外界無熱量交換;當(dāng)氣塊下沉增溫濕,這些凝結(jié)物又蒸發(fā),使氣塊始終維持飽和狀態(tài),所耗的潛熱與原來釋放的潛熱相等,沿逆過程后仍能回到原來的狀態(tài),這樣的過程稱為可逆濕絕熱過程,又稱為濕絕熱過程,這里的“濕”表示在飽和的絕熱氣塊內(nèi)發(fā)生水相變化。
可逆濕絕熱過程是一個等熵過程,雖然在可逆式絕熱過程中發(fā)生了相變,但水汽和凝結(jié)出來的液態(tài)水總質(zhì)量(mv mt)不變,干空氣質(zhì)量md也不變。
可逆濕絕熱方程
可逆濕絕熱過程是一個等熵過程,因此可以利用熵函數(shù)來推導(dǎo)濕絕熱方程。由于可逆過程熵不變,即dS=0,即可得到可逆濕絕熱方程
可逆的絕熱過程是等熵過程。等熵過程的對立面是等溫過程,在等溫過程中,最大限度的熱量被轉(zhuǎn)移到了外界,使得系統(tǒng)溫度恒定如常。由于在熱力學(xué)中,溫度與熵是一組共軛變量,等溫過程和等熵過程也可以視為“共軛”的一對過程。
絕熱條件下,
可逆的絕熱過程分為可逆干絕熱過程和可逆濕絕熱過程
在熱力學(xué)的絕熱過程中,如果內(nèi)能不變那么熵就不會改變。熵,熱力學(xué)中表征物質(zhì)狀態(tài)的參量之一,通常用符號S表示。在經(jīng)典熱力學(xué)中,可用增量定義為 dS=(dQ/T)可逆 ,式中T為物質(zhì)的熱力學(xué)溫度;d...
絕熱過程是指與外界沒有熱傳遞的過程由熱力學(xué)第一定律E=W+QE表示內(nèi)能,氣體溫度升高,E增大,因為是理想氣體E只與溫度有關(guān)W表示做功,正值表示外界對氣體做功(體積減?。?fù)值表示氣體對外做功(體積增大...
可逆接觸器可逆型接觸器是一種用于控制較大功率電機正、反轉(zhuǎn)的機械可逆交流接觸器,由兩臺標(biāo)準(zhǔn)型接觸器和一個機械互鎖單元構(gòu)成,集中了交流接觸器及倒順開關(guān)的優(yōu)點,操作簡單、安全可靠、成本低,主要用于電機的正反...
格式:pdf
大?。?span id="cij9jam" class="single-tag-height">708KB
頁數(shù): 2頁
評分: 3
關(guān)于閉口系統(tǒng)絕熱過程的分析——指出了文獻(xiàn)[1]中關(guān)于閉口系統(tǒng)不可逆絕熱過程分析存在的問題,認(rèn)為閉口系統(tǒng)絕熱膨脹過程對外所作的功等于熱力學(xué)能降,而非膨脹功等于熱力學(xué)能降。終壓相同時,可逆絕熱膨脹過程對外所作的功等于膨脹功,不可逆絕熱膨脹過程對外所...
格式:pdf
大?。?span id="reb0u93" class="single-tag-height">708KB
頁數(shù): 5頁
評分: 4.5
可編程邏輯控制器(PLC)是當(dāng)今用于工業(yè)的主要控制裝置。采用PLC控制方案,改進(jìn)和簡化傳統(tǒng)的按鈕操作方法,實現(xiàn)了單按鈕控制可逆或不可逆電動機。
根據(jù)理想氣體狀態(tài)方程和絕熱過程方程,聯(lián)立求解可得各狀態(tài)參數(shù)關(guān)系為:
由絕熱過程方程可知,絕熱過程在圖1 p-v圖中是一條高次雙曲線,而可逆絕熱過程為定熵過程,在圖1 T-s圖上為一條垂直線。如圖1所示,圖1中1-2為絕熱膨脹過程,1-2‘為絕熱壓縮過程。今后為區(qū)別可逆絕熱過程與不可逆絕熱過程(有熵增),而把可逆絕熱過程稱為定熵過程。
當(dāng)已知一個系統(tǒng)的狀態(tài)方程時就容易求出它的各種等值過程方程。但沒有哪個狀態(tài)參量在絕熱過程中保持不變,因此需要根據(jù)熱力學(xué)定律求出它所要遵守的微分方程,再進(jìn)行積分才能求出氣體的絕熱過程方程。下面我們將要求出經(jīng)典和量子理想氣體(包括光子氣體)的絕熱過程方程,并進(jìn)行一些必要的討論。
經(jīng)典理想氣體絕熱方程
理想氣體絕熱過程方程式可根據(jù)過程特點從能量方程導(dǎo)出
量子理想氣體絕熱方程
對于非相對論性的粒子,能量與動量的二次方成正比,
光子氣體絕熱方程
光子氣體是極端相對論性的理想量子玻色氣體,光子的靜止質(zhì)量等于零,它的能量與動量成正比,
經(jīng)典理想氣體絕熱方程使用注意事項
當(dāng)利用
絕熱壓縮屬于絕熱過程,絕熱過程熱力學(xué)系統(tǒng)始終不與外界交換熱量, 即dQ =0 的過程。根據(jù)熱力學(xué)第一定律,在絕熱過程中,系統(tǒng)對外所作的功等于內(nèi)能的減少量。根據(jù)熱力學(xué)第二定律,在可逆的絕熱過程中,系統(tǒng)的熵不變。用良好絕熱材料隔絕的系統(tǒng)中進(jìn)行的過程,或由于過程進(jìn)行得太快,來不及與外界有顯著熱量交換的過程,都可近似地看作絕熱過程。例如內(nèi)燃機、蒸汽機汽缸中工作物質(zhì)的膨脹過程, 壓汽機汽缸中的壓縮過程,汽輪機噴管中的膨脹過程,以及氣象學(xué)中空氣團的升降過程,還有聲波在空氣中的傳播過程等,都可當(dāng)作絕熱過程處理。
絕熱過程是一個絕熱體系的變化過程,絕熱體系為和外界沒有熱量和粒子交換,但有其他形式的能量交換的體系,屬于封閉體系的一種。絕熱過程有絕熱壓縮和絕熱膨脹兩種。
絕熱過程分為可逆過程(熵增為零)和不可逆過程(熵增不為零)兩種。可逆的絕熱過程是等熵過程。等熵過程的對立面是等溫過程,在等溫過程中,最大限度的熱量被轉(zhuǎn)移到了外界,使得系統(tǒng)溫度恒定如常。由于在熱力學(xué)中,溫度與熵是一組共軛變量,等溫過程和等熵過程也可以視為“共軛”的一對過程。