熱導率換算

熱導率換算是一個物理學術語。

1千卡（米·時·℃）〔kcal/(m·h·℃)〕 =1.16279瓦/（米·開爾文）〔W/(m·K)〕 1 英熱單位/（英尺·時·°F）〔But/(ft·h·°F) =1.7303瓦/（米·開爾文）〔W/(m·K)〕2100433B

根據以上分析，有效熱導率的計算可分為以下幾種情況。

有效熱導率熱導率為常數(shù)的平板

（1）無熱源的情形

如圖1，為無熱源平板，兩壁面溫度分別為T₁與T₂，熱導率為λ，板內溫度分布為：

（2）熱源強度為常數(shù)q''的情形

此情形下，板內溫度分布呈拋物線：

通過平板的熱流密度在不同處不再相同。

在x=0處，

在x=L處，

在x=L/2處，

當

顯然，λ'<λ，對應圖2中比較平坦的一條虛線。在計算q₂時，有效熱導率為：

有效熱導率熱導率隨溫度變化的平板

在實際工程材料中，熱導率大都是溫度的函數(shù)，它隨溫度而變化的規(guī)律不盡相同。作為一階近似，假如它隨溫度的變化規(guī)律滿足下式，其中λ₀和a為常數(shù)：

（1）溫度變化的無熱源平板

板內溫度分布滿足下列導熱微分方程：

在已知板的兩壁面溫度為T₁與T₂的條件下，板內溫度分布如圖3所示，其函數(shù)形式為：

相應的熱流密度為

由此計算得到有效熱導率λ'為

該結論也可用于圓筒壁與球壁的計算，只是在圓筒壁與球壁中不用熱流密度而用單位長度熱流量q_t與總熱流量Q來代替。

（2）溫度變化的有熱源平板

對照無熱源平板公式，此時板內溫度分布滿足下列導熱微分方程：

在已知板的兩壁面溫度為T₁與T₂的條件下，板內溫度分布圖4所示，其函數(shù)形式為：

板內的熱流密度在不同x處是不同的，在x=0，x=L與x=L/2處的q₀、q_L與q_L/2與熱導率為常數(shù)的有熱源平板計算公式相同。

有效熱導率雙層復合材料平板

（1）熱導率分別為常數(shù)λ₁與λ₂的情形

兩層板內的熱流密度為：

把兩層材料視為一種材料，可表示為：

其中λ'為有效熱導率：

（2）熱導率分別為常數(shù)λ₁=λ₀₁ a₁與λ₂=λ₀₁ a₂的情形

由前面分析可知，當a1>0與a2<0時，板內的溫度分布曲線如圖5所示，板內的熱流密度為：

當把雙層材料復合平板視為一塊平板時，則有：

其中λ₁'、λ₂'與λ'分別為：

方法簡介

實驗室熱導率測量有穩(wěn)態(tài)法和瞬時法兩種。常應用穩(wěn)定平板式巖石熱導儀、穩(wěn)定分棒式巖石熱導儀等穩(wěn)態(tài)法，測量巖石熱導率。就地測量方法一般采用非穩(wěn)態(tài)法，即瞬時法。通常用一根直徑與長度比小于1：30的探棒插入松散沉積物中，探棒里有一個電熱器和測溫用的熱敏電阻。用已知并恒定的速率加熱探棒，記錄其溫升值。溫升的大小是加熱時間和周圍物質熱導率的函數(shù)。用溫度相對于時間的對數(shù)作圖，就可以得到測量數(shù)據的最簡判讀方法，也可以通過計算直接算出周圍物質的熱導率。此外，還應用非穩(wěn)定環(huán)形熱源——微形探針巖石熱導儀等非穩(wěn)態(tài)法。就地測量方法適用于深海沉積物、土壤、砂和冰雪等，其優(yōu)點是能夠測得原始狀態(tài)下的熱性質，但測量結果只能反映測量儀器周圍物質的瞬時熱狀態(tài) 。2100433B

又稱導熱系數(shù)，反映物質的熱傳導能力，按傅立葉定律（見熱傳導），其定義為單位溫度梯度（在1m長度內溫度降低1K）在單位時間內經單位導熱面所傳遞的熱量。

熱導率λ很大的物體是優(yōu)良的熱導體；而熱導率小的是熱的不良導體或為熱絕緣體。λ值受溫度影響，隨溫度增高而稍有增加。若物質各部之間溫度差不很大時，在實用上對整個物質可視λ為一常數(shù)。晶體冷卻時，它的熱導率增加極快。

各種物質的熱導率數(shù)值主要靠實驗測定，其理論估算是近代物理和物理化學中一個活躍的課題。熱導率一般與壓力關系不大，但受溫度的影響很大。純金屬和大多數(shù)液體的熱導率隨溫度的升高而降低，但水例外；非金屬和氣體的熱導率隨溫度的升高而增大。傳熱計算時通常取用物料平均溫度下的數(shù)值。此外，固態(tài)物料的熱導率還與它的含濕量、結構和孔隙度有關。一般含濕量大的物料熱導率大。如干磚的熱導率約為0.27W/(m·K)而濕磚熱導率為0.87W/(m·K)。物質的密度大，其熱導率通常也較大。金屬含雜質時熱導率降低，合金的熱導率比純金屬低。各類物質的熱導率〔W/(m·K)〕的大致范圍是：金屬為50～415，合金為12～120，絕熱材料為0.03～0.17，液體為0.17～0.7，氣體為0.007～0.17,碳納米管高達1000以上。鉆石的熱導率在已知礦物中最高。