鈦鋁合金系晶體缺陷的分析型嵌入原子方法模型研究

在我們自己提出的改進分析型EAM(MAEAM)模型的基礎上，進一步完善了hop和 boc金屬的WAEAM理論，不再運用截尾函數。結合MD方法系統(tǒng)計算了boc和hop金屬的晶體缺陷性質及其聲子譜。構筑了TiAl 、FeAl、 CoAl和 NiAl金屬間化合物的MAEAM勢，運用這些勢和MD方法系統(tǒng)地計算了它們的缺陷性質（空位、反位置、雙空位及擴散性質），利用MAEAM模型及蒙特卡洛方法改編了合金表面聚集的計算程序，成功地計算了Au-Cu等合金系的表面聚集。所有這些計算不但與實驗相吻合，而且糾正了文獻中用Baskes原EAM模型計算的某些不合理結果。本項目的完成標志著MAEAM理論趨于成熟，具有重要科學意義，為原子尺次計算材料科學建立及應用奠定了更堅實的基礎。華夏英才基金支持項目負責人出版專著。

原子核模型(nuclearmodels)在實驗事實的基礎上建立的描述核結構的模型。由于至今對于核力還不能作嚴格而全面的描述，為了說明核結構特性，只能在實驗事實的基礎上建立有關核結構的唯象的模型，再將由此得出的結果與更多的實驗事實作比較，使之完善充實。這種模型的研究方法往往成為新的理論和實驗研究的起點。

近一個世紀以來，我們之所以沒有建立起一個相對完善的原子模型，是因為缺乏一個有效的原子核模型。

粒子模型原子核的場結構與核外電子的運動軌道

首先讓我們先回顧一下氫原子的場結構與核外電子的運動軌道，參見圖2-7。我們以硼11為例展開討論(忽略中性場的作用)。

圖7-3中c的中心縱向剖視圖如圖7-4所示。從圖7-4中可以看出，硼11原子核的極性場分列四個象限中，且相鄰象限的極性場相互垂直。每個象限的極性場由核表面兩個質子側面上的(混合)極性場組成，且它們具有相同方向。這四個方向上的極性場，在原子核物理中稱作原子核的四極矩。

當核外電子進入原子核的極性場中時，電子受到極性耦合引力的作用而改變運動方向。不考慮原子核中性場的引力作用，繞核運動的電子軌道呈正八邊形，每個極性場對電子產生平均45度的偏轉作用。

所有原子核都具有四極矩的性質，所不同的是每個極的極性場個數，最少的為1，如氫核、氦核；原子核越大每個極的極性場個數越多。但每個極都對核外電子產生90度的偏轉作用，每個極的極性場個數越多，電子軌道越接近于圓形。

粒子模型原子核的軸向對稱結構與核外電子的分布

以碳12原子為例，如圖7-5所示。核外電子軌道沿原子核中軸線呈左右對稱分布，這就是電子殼層模型中電子的數量均為2的倍數的原因；從外到內依次為1s、2s、2p軌道，且軌道半徑依次增大。

當分別從兩端觀察1s軌道兩個電子的運動方向時，我們會看到兩個電子的運動方向正好相反，即一個順時針運動，另一個逆時針運動。如果從同一端觀察，在軌道上所有核外電子沿相同的方向運動。由于電子的自轉方向與軌道運動方向是一致的，因此實際觀測1s軌道上的兩個電子的自轉方向相反。這就是W.泡利不相容原理的本質。

玻爾原子模型發(fā)展

1916年，愛因斯坦從玻爾的原子理論出發(fā)用統(tǒng)計的方法分析了物質的吸收和發(fā)射輻射的過程，導出了普朗克輻射定律。愛因斯坦的這一工作綜合了量子論第一階段的成就，把普朗克、愛因斯坦、玻爾三人的工作結合成一個整體。

玻爾原子模型局限性

玻爾的原子理論第一次將量子觀念引入原子領域，提出了定態(tài)和躍遷的概念，成功地解釋了氫原子光譜的實驗規(guī)律。但對于稍微復雜一點的原子如氦原子，玻爾理論就無法解釋它的光譜現(xiàn)象。這說明玻爾理論還沒有完全揭示微觀粒子運動的規(guī)律。它的不足之處在于保留了經典粒子的觀念，仍然把電子的運動看做經典力學描述下的軌道運動。

實際上，原子中電子的坐標沒有確定的值。因此，我們只能說某時刻電子在某點附近單位體積內出現(xiàn)的概率是多少，而不能把電子的運動看做一個具有確定坐標的質點的軌道運動。（測不準原理）

當原子處于不同狀態(tài)時，電子在各處出現(xiàn)的概率是不一樣的。如果用疏密不同的點表示電子在各個位置出現(xiàn)的概率，畫出圖來，就像云霧一樣，可以形象地把它稱作電子云（electron cloud）