湍流效應(yīng)

大氣層中空氣密度的無規(guī)則起伏稱為大氣湍流。湍流對光束傳輸?shù)挠绊懛Q為湍流效應(yīng)。在地球表面,熱空氣上升,冷空氣下沉,形成空氣對流。這樣,在大氣中各點的溫度和密度是無規(guī)則變化的,這種變化隨高度和風速而不同,變化較為劇烈時形成湍流。而大氣的折射率取決于密度,因此大氣的折射率也隨空間和時間作無規(guī)則的變化,從而形成了大氣湍流效應(yīng)。湍流效應(yīng)主要表現(xiàn)為強度起伏;相位起伏(光束相位的不穩(wěn)定,即相位的空間起伏和相位的時間起伏)和方向起伏(光束在大氣中傳輸時,發(fā)生偏離某一固定方向的隨機性波動)。

湍流效應(yīng)基本信息

中文名 湍流效應(yīng) 外文名 Turbulence effects
解????釋 湍流對光束傳輸?shù)挠绊?/td> 主要表現(xiàn) 強度起伏;相位起伏和方向起伏

大氣湍流效應(yīng)造成大氣折射率的隨機起伏,使接收光信號閃爍、漂移,相當于引入了很大的隨機噪聲,使誤碼率增加。

大氣湍流效應(yīng)引起的接收光信號閃爍,可以用多光束同步發(fā)射和大孔徑光學接收天線來減少其影響。多光束同步發(fā)射是用幾個不同位置(相距200mm左右)的激光器發(fā)送同樣的信息,此舉顯然能夠增加信號的可靠性,但成本也會相應(yīng)增加。2100433B

湍流效應(yīng)造價信息

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德國馬克斯·普朗克綜合技術(shù)系統(tǒng)動力學研究所、美國康奈爾大學、法國國家科研中心實驗室、丹麥里索國家實驗室的專家成功觀察到,在強湍流情況下粒子是如何運動的,實驗是利用專門研制的高速照相機系統(tǒng)進行的。

在所示照片中表示某些粒子在湍流中的軌跡,圖中的顏色表示粒子的速度,藍色表示粒子緩慢的速度,紅色表示快速,綠色表示中等速度。在另一幅照片中表示在湍流中移動的大量聚苯乙烯小球(直徑25微米),照片是在綠色激光照明下拍攝的。

觀察到的粒子性能很符合巴特切羅爾條件,根據(jù)巴特切羅爾條件能描述地球上幾乎全部的湍流運動。另外,在渦流中從一個地方流出的粒子分離實際要比理論上緩慢很多。

湍流效應(yīng)常見問題

  • 大氣湍流的能量譜

    大氣湍流渦旋能量譜可以分做大尺度的含能區(qū)和中小尺度的平衡區(qū)兩個譜段,在平衡區(qū)內(nèi)湍流從上一級渦旋得到的能量,等于往下一級傳輸?shù)哪芰颗c分子粘性耗散能量之和。平衡區(qū)又可分做兩個亞區(qū):不考慮分子粘性耗散的慣性...

  • 大氣湍流的規(guī)律

    雷諾實驗證實,對于粘滯流體,湍流的發(fā)生取決于流場的雷諾數(shù)Re =υ/(其中、υ 分別為流體的運動粘度和特征速度,為特征長度)。雷諾數(shù)為作用于流體上慣性力和粘性力的無量綱比值。當流體中發(fā)生擾動時,慣性力...

  • 大氣湍流的簡史

    對湍流的研究已有近百年的歷史,1839年,G.漢根在實驗中首次觀察到由層流到湍流的轉(zhuǎn)變。1883年,O.雷諾又在圓管水流實驗中找出了層流過渡到湍流的條件。在理論研究方面,1895年雷諾曾把瞬時風速分解...

湍流效應(yīng)文獻

旋流自吸泵內(nèi)部湍流場大渦模擬 旋流自吸泵內(nèi)部湍流場大渦模擬

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旋流自吸泵蝸殼結(jié)構(gòu)不同于普通泵,具有特殊的流場結(jié)構(gòu)。采用大渦模擬方法和滑移網(wǎng)格技術(shù),通過對設(shè)計工況下旋流自吸泵三維非定常湍流場的數(shù)值計算,捕捉到泵葉輪和蝸殼內(nèi)的壓力分布、速度分布和尾跡區(qū)內(nèi)旋渦的結(jié)構(gòu)與演化特征等重要流動信息,結(jié)果表明葉輪內(nèi)部靜壓具有一定的非對稱性。分析了分離室內(nèi)漩渦形成的原因。對含氣率分布的分析表明,葉輪中氣相主要集中于葉片的吸力面區(qū)域。對旋流自吸泵的性能進行預測,得到了預測性能曲線,并將預測結(jié)果與性能試驗結(jié)果作了對比,證明了大渦模擬法能夠較準確地預測旋流自吸泵內(nèi)部流動特性和性能。

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低阻力湍流促進器設(shè)計與流動特性分析 低阻力湍流促進器設(shè)計與流動特性分析

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設(shè)計了一種梯形截面的新型螺旋型湍流促進器,分析了速度、湍動能、湍流耗散率、壓力、壁面剪切力等物理量的指標變化以及在流場中的分布狀態(tài),結(jié)合數(shù)值模擬分析法探索螺旋型湍流促進器強化傳質(zhì)過程的作用機理,并與傳統(tǒng)半圓形截面螺旋型湍流促進器的流體動力學性能和能耗進行了對比。研究表明,梯形截面螺旋型湍流促進器流場的最大速度為1.44 m/s,湍動能平均值為0.023 K,壁面剪切力平均值為9.55 Pa,軸向壓力降與壁面剪切力的比值為165;半圓形截面螺旋型湍流促進器流場的最大速度為1.17 m/s,湍動能平均值為0.02 K,壁面剪切力平均值為7.35 Pa,軸向壓力降與壁面剪切力的比值為155;梯形截面的螺旋型湍流促進器流場的流體動力學性能要優(yōu)于半圓形截面螺旋型湍流促進器,且壓力降與壁面剪切力相比增加幅度較小,即相對阻力更小,在滿足強化傳質(zhì)要求的同時消耗更少的能量。

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重顆粒在湍流渦離心力和重力作用下,可表現(xiàn)出聚團和焦散效應(yīng)(流場中同一點對應(yīng)多個不同的顆粒速度)等顯著特征,從而影響顆粒碰撞率及物理或化學反應(yīng)速率。它們是顆粒對在湍流作用下相對擴散的結(jié)果。我們采用直接數(shù)值模擬的方法求解各向同性湍流場,采用拉格朗日方法跟蹤顆粒,其中顆粒采用點力模型,同時考慮顆粒與湍流、顆粒與顆粒間4向耦合作用。重力的引入使得顆粒與各向同性湍流的作用時間變得各向異性。主要研究內(nèi)容包括:不同湍流雷諾數(shù)、顆粒Stokes數(shù)及重力Froude 數(shù)下(1)顆粒聚團、顆粒相對速度和焦散效應(yīng);(2)顆粒的時間正向、反向相對擴散時間的非對稱性;(3)相對速度概率密度函數(shù)動理學方程中各向異性擴散系數(shù)的構(gòu)建;(4)反卷積與隨機微分方程耦合的顆粒亞格子模型等。課題預期結(jié)果對加深理解沉降速度、顆粒慣性對湍流相對擴散、顆粒聚集和焦散效應(yīng)及提高大渦模擬預測相對擴散的精度等方面有重要的科學意義。

攜帶顆粒的湍流在人們?nèi)粘I?、環(huán)境和工業(yè)流動中廣泛存在,例如河流中泥沙的輸運,大氣中污染物的擴散,大氣中雨滴的形成,發(fā)動機噴霧燃燒等。研究湍流中的重顆粒在湍流渦結(jié)構(gòu)離心力和重力雙重作用下的聚團、相對運動以及焦散效應(yīng)(流場中同一點具有多個不同的顆粒速度)機理具有重要的科學意義和應(yīng)用價值。我們采用直接數(shù)值模擬的方法求解各向同性湍流場,采用拉格朗日方法跟蹤顆粒,其中顆粒采用點力模型。主要研究內(nèi)容包括不同湍流雷諾數(shù)、顆粒Stokes數(shù)及重力Froude 數(shù)下顆粒聚團、顆粒相對速度和焦散效應(yīng)的物理機制;顆粒的正向、反向相對擴散時間的非對稱性;反卷積與運動學合成湍流的顆粒亞格子模型等。通過該項目,我們提出了沉降顆粒對在湍流中沉降特征時間尺度模型,并利用該時間尺度提出了一個依賴于沉降速度的等效Kubo 數(shù)的概念。在大Stokes 數(shù),小Kubo數(shù)下,湍流中在重力作用下增強顆粒聚團程度的機理是顆粒在無關(guān)聯(lián)的隨機場中運動過程中,在顆粒慣性和乘積放大機理作用下,顆粒的聚集增強。我們基于時間向后擴散,研究了顆粒相對速度概率密度分布函數(shù)的變化趨勢。在大Stokes 下顆粒相對速度間歇性增強歸因于顆粒無法有效分離,顆粒對傾向于遍歷間歇性更強的小尺度湍流結(jié)構(gòu),最終導致顆粒的相對速度的間歇性增強。在小Stokes 數(shù)下,顆粒的聚集程度變?nèi)?,顆粒分布更加均勻,顆粒對遍歷流場速度梯度也更加均勻,使得顆粒相對速度的間歇性變?nèi)酢?2100433B

湍流在空氣動力學中指的是短時間(一般少于10min)內(nèi)的風速波動。為了有效地描述風,將它認為是通過天氣、晝夜、季節(jié)的平均風速和湍流的風速波動疊加構(gòu)成的。這些風速波動的周期一般為一到幾個小時,在10分鐘,湍流波動的平均值為零。

湍流產(chǎn)生的原因主要有兩個:一個是當氣流流動時,由于地形差異(如山峰)造成的與地表的摩擦或者阻滯作用;另一個是因為大氣溫度差異和空氣密度差異引起的氣流垂直流動。通常這兩種原因彼此影響。例如,當氣流經(jīng)過高山時就會被迫流向溫度較低的地區(qū),這時氣流與大氣環(huán)境的熱平衡被打破,引起風速波動。

湍流顯然是一個復雜的隨機過程,并且不用簡單明確的方程來表示,我們能可以通過統(tǒng)計規(guī)律來研究湍流。針對湍流統(tǒng)計規(guī)律的描述有很多,關(guān)鍵在于找出是湍流強度和陣能哪一種夠在實際工程中得到最好的應(yīng)用,最簡單的統(tǒng)計描述就是湍流度和風因子。其中,湍流強度是對湍流總體水平的度量。

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